废弃玻璃粉作为一种高SiO2含量的固体废弃物，可以有效防止油井水泥石在高温下的强度衰退，从而提升深井、超深井固井水泥环长期封隔完整性。本文研究了150 ℃、21 MPa下，不同粒径废弃玻璃粉对水泥石抗压强度、渗透率和微观结构的影响。结果表明：150 ℃、21 MPa下净浆水泥石180 d抗压强度为8.57 MPa，较1 d衰退76.04%;掺入废弃玻璃粉可以提高水泥石抗压强度的长期稳定性,在内掺40%(质量分数)粒径为45 μm的废弃玻璃粉情况下，水泥石在180 d时抗压强度为31.85 MPa，较1 d仅衰退3.95%，渗透率为1.28×10-2 mD，较1 d降低16.88%；掺入废弃玻璃粉改变了水泥石150 ℃、21 MPa下的物相组成，净浆水泥石的主要结晶相为氢氧化钙和水硅钙石，掺入不同粒径废弃玻璃粉的水泥石主要结晶相为硬硅钙石和托贝莫来石；内掺40%粒径为45 μm的废弃玻璃粉的水泥石中托贝莫来石晶粒尺寸稳定；随龄期增加，净浆水泥石孔结构向大孔径发展，内掺40%粒径为45 μm的废弃玻璃粉的水泥石的孔结构更加致密，180 d内各龄期均以凝胶孔为主。

为实现自主制导、目标定位、跟踪搜索等复合制导功能, 提出了一种可实现红外与激光双谱段共孔径一体化的小型光学镜头设计方案, 采用透射式光学系统, 光路中设置了一个楔角分光片, 既实现了双谱段分光, 又有效矫正了45°倾斜放置的平板带来的系统像差。设计结果如下: 红外通道全视场平均调制传递函数(MTF)优于0.45(30 lp/mm)、激光通道±1.5°线性区弥散斑直径4.88～5.03 mm, 能量分布均匀, 满足指标要求。最终采用高精度光学定心调整与三坐标精确测量相结合的方法完成了该镜头的装调, 红外通道全视场平均MTF优于0.38, 激光通道弥散斑形状对称、线性区内能量分布均匀, 满足使用要求, 镜头效果良好。

介绍了一种基于分布反馈光纤激光器的超窄线宽布里渊光纤激光器。采用布里渊环形腔结构,以分布式反馈光纤激光器作为布里渊泵浦光源,以输出波长为980nm的半导体激光器作为腔内掺铒激光放大的泵浦光源,实现了超窄线宽的布里渊激光输出。布里渊环形腔腔长为10 m,加偏振控制后可获得单频布里渊激光输出。为保证激光器的单纵模输出,分布反馈光纤激光器和半导体激光器泵浦光源功率应分别不低于20 mW和50 mW。泵浦光源输出功率最大为250 mW时,最终布里渊激光输出功率超过15 mW,线宽可小于100 Hz。

为提高长焦红外光学系统焦距测量的准确性, 提出一种将干涉测量、光电自准和激光跟踪技术相结合的焦距测量方法。基于光学系统波前干涉测量光路, 利用波前的power值对球面反射镜位置非常敏感的特性, 结合激光跟踪仪的空间几何量精密测量和光电自准直仪的精密测角功能, 实现长焦红外光学系统焦距的高精度测量。实验中对一理论焦距为1 520 mm的航空长焦红外光学系统进行测试, 并结合测试设备的测量精度进行误差分析, 5次测量的标准偏差为0.930 mm, 测量误差小于0.2%, 满足测试技术要求。结果表明这种方法用于长焦红外光学系统焦距的测量是合理可行的。

采用小口径高精度折射式光学系统的对地观测遥感器对成像质量要求严格,随之对装调公差要求苛刻.传统装调公差分配完全以光学设计给定公差为标准,在实际装调过程中与精度和周期的需求产生矛盾.提出将光学设计和装调实践相结合,用全过程仿真计算进行成像质量预估,对公差进行再分配,并利用光学系统各分离误差相互间的补偿,实时调整公差.然后举例说明在某小口径高精度折射式光学系统装调过程中对公差的具体分析,并详细阐述了针对公差的再分配和补偿方法,实现对偏心误差的控制精度为2″,对镜间距的控制精度为1 μm.镜头装调完成后成像性能良好,证明公差分配及控制方法的改进使装调效率显著提高.

A diode-end-pumped electro-optic (EO) Q-switched Nd:YVO4 laser operating at repetition rate of 10 kpps (pulses per second) was reported. A block of La3Ga5SiO14 (LGS) single crystal was used as a Q-switch and the driver was a metal oxide semiconductor field effect transistor (MOS-FET) pulser of high repetition rate and high voltage. At continuous wave (CW) operation, the slope efficiency of the laser was 46%, and maximum optical-to-optical efficiency was 38.5%. Using an output coupler with transmission of 70%, a 10-kpps Q-switched pulse train with 0.4-mJ monopulse energy and 8.2-ns pulse width was achieved, the optical conversion efficiency was around 15%, and the beam quality M2 factor was less than 1.2.

An electro-optic Q-switched Nd:YAG ceramic laser operating at kHz repetition rate was demonstrated. Thermal induced lens' focus of ceramic rod was measured and compensated by plano-convex cavity structure. Depolarization loss at different output powers was measured in Nd:YAG single crystal and ceramic lasers. High-energy high-beam-quality laser pulse output was obtained in both laser structures. Pulse energy of about 20 mJ and pulse width of less than 12 ns were achieved, and the average power reached 20 W. The divergence of output laser beam was less than 1.2 mrad, and the beam propagation factor M2 was about 1.4.